Wyświetlanie 25–36 z 154 wyników
-
P6.3.8.1 Pomiary i prezentacja tomografii komputerowej P6.3.8.2 Tomografia komputerowa prostych geometrycznych obiektów P6.3.8.4 Pomiar współczynnika pochłaniania w strukturalnych mediach za pomocą tomografii komputerowej P6.3.8.5 Tomografia komputerowa próbek biologicznych W 1972 pierwszy komputerowy tomograf został zbudowany przez Godfrey’a Hounsfield’a, który razem z Allanem Cormackiem, został nagrodzony Nagrodą Nobla w dziedzinie Fizjologii lub Medycyny w 1979. Podstawowym…
-
P6.3.7.1 Zjawisko Comptona: weryfikowanie strat energii rozproszonego kwantu promieni rentgenowskich. P6.3.7.2 Zjawisko Comptona : Pomiar energii rozproszonych fotonów w funkcji kąta rozproszenia. W czasie (początki 1920), gdy cząsteczkowa natura światła (fotony) sugerowana przez efekt fotoelektryczny była debatowana, doświadczenie Comptona – rozproszenie promieni X na słabo związanych elektronach, w 1923 roku dało kolejny dowód na…
-
P6.3.6.1 Dokładna struktura charakterystyki promieniowania rentgenowskiego anody molibdenowej P6.3.6.2 Dokładna struktura charakterystyki promieniowania rentgenowskiego anody miedzianej P6.3.6.3 Dokładna struktura charakterystyki promieniowania rentgenowskiego anody żelaznej P6.3.6.5 Dokładna struktura charakterystyki promieniowania rentgenowskiego anody wolframowej P6.3.6.6 Określenie energii wiązania pojedynczych podpowłok przez selektywne wzbudzanie Struktura i struktura subtelna spektrum promieniowania X udziela ważnych informacji o położeniu poziomów…
-
P6.3.5.1 Rejestracja oraz kalibracja energii widma promieni rentgenowskich P6.3.5.2 Rejestracja energii widma anody molibdenowej P6.3.5.3 Rejestracja energii widma anody miedzianej P6.3.5.4 Badanie charakterystycznych cech i widma w funkcji liczby atomowej elementu :linie K P6.3.5.5 Badanie charakterystycznych cech i widma w funkcji liczby atomowej elementu :linie L P6.3.5.6 Badanie energii rozkładu Bragga przy różnych rodzajach odbicia. Detektor…
-
P6.3.3.1 Odbicie Bragga: uginanie się promieni Roentgena podczas przejścia przez pojedynczy kryształ. P6.3.3.2 Badanie widma energetycznego lampy rentgenowskiej jako funkcji wysokiego napięcia oraz prądu emisji. P6.3.3.3 Relacja Duane-Hunt’a oraz określenie stałej Plancka P6.3.3.5 Krawędź absorpcji: filtrowanie promieni rentgenowskich P6.3.3.6 Prawo Moseleya oraz określenie stałej Rydberga. Promieniowanie lampy rentgenowskiej składa się z dwóch składników: ciągłego…
-
P6.3.2.1 Badanie tłumienia promieni rentgenowskich w zależności od rodzaju materiału i jego grubości. P6.3.2.2 Badanie zależności długości fali od współczynnika tłumienia. P6.3.2.3 Badanie relacji pomiędzy współczynnikiem tłumienia i liczbą atomową Z. Tłumienie promieni X przechodzących przez absorber o grubości d jest opisane przez prawo tłumienia Lambert‘a: I = I0 · e – µd…
-
P6.3.1.1 Fluorescencja świecącego ekranu z powodu promieni rentgenowskich P6.3.1.2 Zdjęcie promieni rentgenowskich: Ekspozycja filmu naświetlonego promieniowaniem rentgenowskim P6.3.1.5 Badanie modelu implantu P6.3.1.6 Wpływ czynnika kontrastowego na wchłanianie promieni rentgenowskich Wkrótce po odkryciu promieniowania X przez W. C. Röntgena, fizycy rozpoczęli wykorzystywać możliwości tego promieniowania do przechodzenia przez materię, która jest nieprzezroczysta dla zwykłego światła…
-
P6.2.8.1 Pompowanie optyczne: obserwacja sygnałów P6.2.8.2 Pompowanie optyczne: pomiar i obserwacja przemian Zemana wskutek pompowania światła Rb-87 z s+- oraz s– w ziemi P6.2.8.3 Pompowanie optyczne: pomiar i obserwacja przemian Zemana z powodu pompowania światła w ziemi Rb-85 z s+- oraz s—pompowanego światła P6.2.8.4 Pompowanie optyczne: pomiar i obserwacja przemian Zemana z powodu pompowania…
-
P6.2.7.3 Obserwowanie normalnego efektu Zeemana w konfiguracji poprzecznej i wzdłużnej- spektroskopia z użyciem etalonu Fabry-Perota. P6.2.7.4 Pomiar rozczepienia Zeemana czerwonej linii kadmu w funkcji pola magnetycznego – spektroskopia z użyciem etalonu Fabry-Perota. Efekt Zeemana jest nazwą rozszczepiania poziomów energii atomowej w zewnętrznym polu magnetycznym i w konsekwencji rozszczepienie przejść pomiędzy poziomami. Efekt został przepowiedziany…
-
P6.2.6.2 Rezonans spinu elektronowego w DPPH – określanie pola magnetycznego w funkcji częstotliwości rezonansu P6.2.6.3 Rezonansowa absorpcja w biernym obwodzie oscylatora RF. Moment magnetyczny elektronu niesparowanego z całkowitym momentem orbitalnym j w polu magnetycznym przyjmuje dyskretne stany energii Em = −g j ⋅ µB ⋅ m ⋅ B where m = − j , − j…
-
P6.2.4.1 Doświadczenie Francka-Hertza z rtęcią. Rejestracja przy pomocy oscyloskopu, zapis XY oraz punkt po punkcie. P6.2.4.2 Doświadczenie Francka-Hertza z rtęcią. Rejestracja i analiza za pomocą CASSY P6.2.4.3 Doświadczenie Francka-Hertza z neonem. Rejestracja za pomocą oscyloskopu, zapis XY oraz punkt po punkcie. P6.2.4.4 Doświadczenie Franck-Hertz z neonem – Rejestracja oraz analiza za pomocą CASSY W 1914, J. Franck…
-
P6.2.3.1 Nieciągła emisja energii elektronów w triodzie wypełnionej gazem W zderzeniach niesprężystych elektronu z atomem , energia kinetyczna elektronu jest przekształcana w energię wzbudzenia lub jonizacji atomu. Takie zderzenia są najbardziej prawdopodobne, gdy energia kinetyczna jest dokładnie równoważna energii wzbudzenia lub jonizacji. Jako, że poziomy wzbudzenia atomu mogą przyjąć tylko wartości dyskretne, emisja…