Wyświetlanie 37–48 z 154 wyników
-
P6.2.2.1 Wyświetlanie linii widmowych gazów obojętnych i oparów metali P6.2.2.2 Ocena jakościowa widma absorpcyjnego sodu. P6.2.2.3 Badanie widma lamp rtęciowych wysokociśnieniowych P6.2.2.4 Rejestracja emisji widma zabarwionego płomienia P6.2.2.5 Rejestracja linii Fraunhofera przy pomocy małego spektrometru P6.2.2.6 Rejestracja widma podczas wyładowań gazu w lampach za pomocą kompaktowego spektrometru. Gdy elektron na powłoce atomu lub jonu atomu spada ze…
-
P6.2.1.1 Określanie długości fali H a , H b and H g na podstawie serii widmowych wodoru Balmera P6.2.1.2 Obserwowanie serii widmowych wodoru przy użyciu spektrometru pryzmatowego P6.2.1.3 Obserwowanie podziału serii deuterowanego wodoru Balmera (podział izotopu) W zakresie widzialnym, spektrum emisji wodoru atomowego ma cztery linie Ha , Hb , Hg i Hd; sekwencja…
-
P6.1.6.1 Obserwacja pojedynczej cząstki w pułapce Paula Pomiary spektroskopowe poziomów energii atomowej są normlanie zwykle ograniczone przez ruch badanych atomów w odniesieniu do źródła promieniowania. Ruch ten przesuwa i poszerza linie spektralne z powodu efektu Dopplera, który staje się silnie widoczny w spektroskopii o wysokiej rozdzielczości. Wpływ efektu Dopplera jest zredukowany, gdy poszczególne atomy są…
-
P6.1.5.1 Dyfrakcja elektronowa w sieci polikrystalicznej (dyfrakcja metodą Debye’a-Scherrera) P6.1.5.2 Dyfrakcja optyczna jako analogia do elektronowej w sieci polikrystalicznej. W 1924, L. de Broglie jako pierwszy przedstawił hipotezę, że cząsteczki mogą mieć właściwości falowe w dodatku do właściwości korpuskularnych i że ich długości fal zależą od liniowego pędu p l =h …
-
P6.1.4.1 Określanie stałej Plancka. Pomiary na zestawie montażowym P6.1.4.2 Wyznaczanie stałej Plancka. Podział długości fali za pomocą prostego pryzmatu na ławce optycznej P6.1.4.3 Określanie stałej Plancka. Wybór długości fali za pomocą interferencyjnych filtrów na ławce optycznej P6.1.4.4 Określanie stałej Plancka. Rejestracja charakterystyk aktualnego natężenia-napięcia, wybór długości fali za pomocą interferencyjnych filtrów na ławce optycznej….
-
P6.1.3.1 Określanie specyficznych ładunków wiązki elektronów Masa me elektronu jest niezwykle trudna do wyznaczenia w doświadczeniu. Łatwiej jest wyznaczyć ładunek właściwy elektronu e =e me z którego możemy obliczyć masę me dla danego ładunku elektronu e. W doświadczeniu P6.1.3.1, ściśle powiązane wiązki elektronów są odchylane w zamkniętą ścieżkę kołową za pomocą jednorodnego…
-
P6.1.2.1 Określanie ładunku elektrycznego urządzenia według Millikana oraz badanie ich ilości. Sprawdzanie efektu wstrzymania napięcia i spadających obrotów. P6.1.2.2 Określanie ładunku elektrycznego urządzenia według Millikana oraz badanie ich ilości. Pomiar wzrostu i spadku prędkości. P6.1.2.3 Określanie ładunku elektrycznego urządzenia według Millikana oraz badanie ich ilości. Pomiar wstrzymania napięcia i zmniejszania prędkości za pomocą CASSY P6.1.2.4 Określanie…
-
P6.1.1.1 Oszacowanie wielkości cząsteczki oleju Ważnym zagadnieniem w fizyce atomowej jest rozmiar atomu. Badanie rozmiaru cząsteczek ułatwia doświadczalne dojście do rzędu wielkości. Jest on szacowany z rozmiaru kropli oleju na powierzchni wody. W doświadczeniu P6.1.1.1, kropla trioleinianu gliceryny dodana jest do bezsmarowej powierzchni wody z napylonymi zarodnikami likopodium. Zakładając, że uzyskana plama oleju ma…
-
P5.8.5.1 Dopplerowski anemometr laserowy oraz CASSY W wielu aplikacjach technicznych specjalne właściwości laserów, takie jak wysoka przestrzenna i czasowa koherencja, mała szerokość spektralna i mała rozbieżność wiązki są używane. Laserowa anemometria Dopplera jest bezkontaktową metodą pomiaru optycznego pozwalająca na uzyskanie prędkości przepływu (ciecz, gaz). W doświadczeniu P5.8.5.1 składany jest laserowy anemometr Dopplera. Pomiary prędkości…
-
P5.8.1.1 Konfiguracja lasera helowo-neonowego P5.8.1.2 Pomiar długości fali , polaryzacja oraz profil wiązki promieni P5.8.1.3 Określanie średnicy wiązki promieni wewnątrz wzmacniacza P5.8.1.4 Zależność mocy wyjściowej od położenia rury laserowej wewnątrz wzmacniacza P5.8.1.5 Warunki stabilności rezonatora optycznego P5.8.1.6 Różne tryby poprzecznego wzbudzania P5.8.1.7 Badanie profilu wiązki promieni Laser He-Ne jest typem lasera gazowego. Ośrodkiem wzmocnienia…
-
P5.7.2.1 Pomiar linii widma gazów obojętnych i oparów metali za pomocą spektrometru pryzmatycznego P5.7.2.2 Podłączenie spektrometru siatkowego w celu pomiaru krzywych transmisji P5.7.2.3 Podłączenie spektrometru siatkowego w celu pomiaru linii widmowych P5.7.2.4 Oznaczanie stałej dyfrakcyjnej dla siatki hologramowej z zamontowanym laserem He-Ne P5.7.2.5 Badanie widma lampy ksenonowej z siatką hologramową Aby stworzyć spektrometr dyfrakcyjny, kopia…
-
P5.7.1.1 Pomiar linii widma gazów obojętnych i oparów metali za pomocą spektrometru pryzmatycznego Abu złożyć spektrometr pryzmatyczny, pryzmat ze szkła flintowego jest umieszczany na podstawie pryzmatu goniometru. Światło badanego źródła światła przechodzi rozbieżnie przez kolimator i pada na pryzmat jako równoległa wiązka światła. Układ wykorzystuje zależność długości fali współczynnika załamania szkła pryzmatu: światło jest…
